Emporio Armani мужские    часы

Emporio Armani мужские часы

Гуманитарные науки

У нас студенты зарабатывают деньги

 Дипломы, работы на заказ, недорого

Дипломы, работы на заказ, недорого

 Cкачать    курсовую

Cкачать курсовую

 Контрольные работы

Контрольные работы

 Репетиторы онлайн по английскому

Репетиторы онлайн по английскому

Приглашаем к сотрудничеству преподователей

Приглашаем к сотрудничеству преподователей

Готовые шпаргалки, шпоры

Готовые шпаргалки, шпоры

Отчет по практике

Отчет по практике

Приглашаем авторов для работы

Авторам заработок

Решение задач по математике

Закажите реферат

Закажите реферат

Примеры расчета цепей Трехфазные цепи Резонанс токов Метод двух узлов Метод эквивалентного генератора Расчет цепей при наличии взаимной индуктивности Высшие гармоники в трехфазных цепях Расчет переходных процессов

Примеры расчета электрических и магнитных цепей

Частотные характеристики последовательного колебательного контура

Рассмотрим частотные характеристики цепи при резонансе. В случае, когда на последовательную цепь воздействует источник синусоидального напряжения с частотой w, меняющейся от 0 до ¥, параметры цепи, а именно ее реактивное и полное сопротивления, меняются, что вызовет соответствующие изменения тока и падений напряжения на отдельных участках цепи.

Построим функции названных выше сопротивлений в одних координатных осях (рис.2.17).

Исходя из построений (рис.2.17), можно заключить, что в дорезонансной области частот (0; wo) преобладает емкостной характер нагрузки, а послерезонансной области (wo; ¥) – индуктивный, и в точке резонанса (wо) реактивное сопротивление равно нулю, характер нагрузки активный. На рис.2.18 представлены зависимости падений напряжения, тока и фазы последовательного колебательного контура от частоты.

Рис.2.17. Зависимости сопротивлений цепи от частоты w

Рис.2.18. Кривые изменений напряжений, тока и фазы
последовательного колебательного контура от частоты

На нулевой частоте (для источника постоянного ЭДС) индуктивность заменяется короткозамкнутым проводником, а емкость - обрывом; на бесконечной частоте свойства указанных элементов меняются местами, то есть индуктивность становится обрывом, а емкость - короткозамкнутым проводником.

Значения функции j(w) не существуют при w = 0 и w = ¥.

Оценим влияние параметров цепи на форму резонансной кривой тока. Решение этого вопроса начнем с уже известной нам функции

, с которой сделаем следующие преобразования:

.

Используя полученное выражение для входного сопротивления z, определим ток

  52(2.43)

где Io – максимальное значение тока в цепи при резонансе.

Рис.2.19. Резонансные кривые: Q3 > Q2 > Q1

Для удобства построение будем вести в относительных единицах (график зависимости см. на рис.2.19):

.

Параллельное соединение элементов R, L, C; проводимости

Рассмотрим параллельное соединение разнородных элементов
R, L, C.

Рис.2.20. Схема параллельного соединения элементов R, L, C

Пусть на вход цепи подано напряжение u = Umsin(wt+ju), тогда по первому закону Кирхгофа

.

Комплексное изображение входного напряжения

.

Для определения комплекса общего тока найдем его составляющие

   

тогда комплекс общего тока

.  53 (2.44)

Построим векторную диаграмму для параллельного соединения (рис.2.21).

Пусть φu < 0, φu - φI = j > 0, j - опережающий, характер нагрузки активно-индуктивный.

Выражение в круглых скобках (2.44) имеет размерность 1/Ом или См (симменс) и носит название комплексной проводимости цепи

  , 54(2.45)

где y – модуль комплексной проводимости, а j – угол сдвига фаз между током и напряжением.

Рис.2.21. Векторная диаграмма для параллельного соединения разнородных элементов

Комплексная амплитуда общего тока

 . 55(2.46)

Её модуль

.

Её фаза

;

.

Мгновенное значение общего тока

i = Imsin(wt + φu – j).

Под комплексной проводимостью любой цепи понимается величина, обратная ее полному комплексному сопротивлению,

 , 56(2.47)

где g – активная проводимость данной цепи;

b – результирующая реактивная проводимость.

,  57(2.48)

где bL и bC – индуктивная и емкостная проводимости соответственно.

Понятие проводимости приобретает особый смысл в том случае, если ветвь содержит активные и реактивные элементы. На ветви, изображенной на рис.2.22, определим ее активную и реактивную проводимости:

Рис.2.22. Участок цепи с активно-индуктивным сопротивлением

  . 58(2.49)

Из векторной диаграммы (рис.2.21) можно выделить треугольник токов (рис. 2.23).

Рис.2.23. Векторный треугольник токов

Разделив стороны векторного треугольника токов на вектор напряжения, получим скалярный треугольник проводимостей (рис. 2.24).

Рис.2.24. Скалярный треугольник проводимостей


купить запчасти для колонок, продажа в чернигове Примеры расчета электрических и магнитных цепей